一、两不同偶相干态组成的第Ⅱ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩（论文文献综述）
张国春[1]（2007）在《“量子光学与量子信息研究”栏目发文统计分析》文中指出利用文献计量学方法,以《商洛学院学报》2000年第一期至2007年第二期"量子光学与量子信息研究"栏目刊发的35篇论文为统计样本,对载文的有关信息进行统计分析和研究.结果显示,"量子光学与量子信息研究"栏目建设比较成功,已形成相对稳定的作者群,有一批核心作者和杰出作者.栏目作者职称、学历较高,学术研究能力较强,研究成果的学术性较高,具有一定的科学影响力.栏目发文的学术性强、基金论文比大、被引频次高,扩大了《学报》的影响.坚持走栏目强刊的办刊理念,继续做好特色栏目建设,通过栏目优势弥补地方院校学报的不足,提升学报的综合影响力。
刘宝盈[2]（2006）在《强度任意空间分布对多态叠加多模泛函叠加光场高次压缩特性的影响》文中提出本文构造了经典强度、经典振幅和经典相位具有任意空间分布的非对称四态、五态和九态等多态叠加多模泛函相干态的叠加态光场,利用新近建立的多模压缩态理论,系统研究了上述三种不同的多态叠加多模泛函叠加态光场的广义非线性等幂次与不等幂次高次压缩特性,由此获得了一系列不同于现有报道的新的结果和结论。本文的主要工作内容和研究结果如下: 1.给出了多模泛函相干态及其相反态、多模复共轭泛函相干态及其相反态、多模泛函虚相干态及其相反态、多模泛函虚共轭相干态及其相反态这八个不同的多模光场的光子湮灭算符本征态的解析表达式;从理论上证明:上述八个不同的多模泛函相干态具有非正交性和超完备性,其光子统计分布都符合泊松分布,并能够反映实际激光场经典强度、经典振幅和经典相位的空间分布特征。 2.根据量子力学中的态叠加原理,构造了由多模泛函相干态和多模复共轭泛函相干态及其相反态所组成的非对称四态叠加多模泛函叠加态光场|ψ（4）（fj）>q。给出了利用双孔光网络广义M-Z干涉仪装置制备态|ψ（4）（fj）>q以及利用双孔光网络广义M-Z干涉仪制备多模压缩态光场的理论方案。利用多模压缩态理论,研究了态|ψ（4）（fj）>q的广义非线性等幂次高次振幅压缩特性、等幂次高次和压缩特性、不等幂次高次振幅压缩特性以及不等幂次高次和压缩特性。结果发现:（1）态|ψ（4）（fj）>q是一种典型的多模非经典光场,它在一定条件下可分别呈现出广义非线性等幂次与不等幂次高次振幅压缩效应、高次和压缩效应等等;（2）导致态|ψ（4）（fj）>q呈现上述高次压缩现象的根本原因,就在于态|ψ（4）（fj）>q中各组分之间的态间量子干涉现象、模间量子干涉现象、模间的多光子量子纠缠现象、态|ψ（4）（fj）>q中不同宏观量子态之间的量子纠缠现象以及模间和态间的混合量子纠缠现象。这些量子干涉效应和量子纠缠行为使叠加态中各不同量子态之间以及各不同纵模之间产生竞争效应,其结果导致了各模的经典初绐相位、态间的初始相位差等分别呈现出了各自的经典与非经典量子关联特性,最终导致了光场压缩现象的产生;（3）光场经典强度、经典振幅和经典初始相位的任意空间分布特征对态|ψ（4）（fj）>q的广义非线性等幂次与不等幂次高次压缩现象的压缩程度、压缩深度和压缩幅度等具有直接影响。从而表明:多模压缩态等非经典光场具有一定的空间结构和空间分布,并且这种分布在空间是非均匀、非线性和各向异性的。
刘宝盈,杨志勇,石康杰,李春,李锋[3]（2003）在《四态叠加多模光场的等幂次N次方H压缩》文中研究说明根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由奇、偶相干态光场所组成的一种新型的四态叠加多模叠加态光场 |Ψ（ 4 ）o ,eⅢ〉q.它是由多模虚奇相干态和多模虚偶相干态这两者的线性叠加所组成的 利用多模压缩态理论详细研究了态 |Ψ（ 4 ）o ,eⅢ〉q 的等幂次N次方H压缩特性 结果发现 :当腔模总数 q与压缩次数N的乘积为奇数时 ,若各模初始相位和 qj=1φj、态间叠加几率幅γo、γe 以及态间相位差θe-θo 等相关参量满足一定的不同条件时 ,态 |Ψ（ 4 ）o,eⅢ〉q 可分别呈现以下非经典效应 :i)等幂次N次方H压缩 ;ii)“半相干态”效应
万慧军[4]（2003）在《新型三态叠加多模叠加态光场的广义非线性等幂次与不等幂次高次压缩特性研究》文中研究指明本文根据量子力学中态的线性叠加原理，构造了由多模（q模及2q模）复共轭虚相干态、多模（q模及2q模）复共轭虚相干态的相反态和多模（q模及2q模）复共轭相干态的线性叠加所组成的新型的三态叠加多模叠加态光场|Ψ3|q和|Ψ3|2q。利用多模压缩态理论详细研究了态|Ψ3|q的广义非线性等幂次N次方Y压缩和等幂次N次方H压缩、态|Ψ3|2q等幂次N次方X压缩特性，以及态|Ψ3|q不等幂次Nj次方Y压缩和不等幂次Nj次方H压缩、态|Ψ3|2q不等幂次Nj次方X压缩特性。其主要内容如下： 1．构造了由多模（q模）复共轭虚相干态|{iZj*}|q、多模（q模）复共轭虚相干态的相反态|{-iZj*}|q和多模（q模）复共轭相干态|{Zj*}|q的线性叠加所组成的一种新型的三态叠加多模（q模）叠加态光场|Ψ3|q。同时，构造了由多模（2q模）复共轭虚相干态|{iZj*}|2q、多模（2q模）复共轭虚相干态的相反态|{-iZj*}|2q和多模（2q模）复共轭相干态|{Zj*}|2q的线性叠加所组成的一种新型的三态叠加多模（2q模）叠加态光场|Ψ3|2q。 2．研究了态|Ψ3|q的广义非线性等幂次N次方Y压缩和等幂次N次方H压缩和态|Ψ3|2q的广义非线性等幂次N次方X压缩特性。结果发现：对于任意压缩次数，若各模的初始相位、态间的初始相位差以及各单模相干态光场的平均光子数之总和等分别满足各自的取值条件时，态|Ψ3|q可呈现出周期性变化的广义非线性等幂次N次方Y压缩和等幂次N次方H压缩；态|Ψ3|2q可分别呈现出广义非线性等幂次N次方X压缩效应、等幂次“半压缩态—半相干态”效应和“完全的等幂次N次方X压缩态”效应。 3．研究了态|Ψ3|q的广义非线性不等幂次Nj次方Y压缩和不等幂次Nj次方H压缩，以及态|Ψ32q的广义非线性不等幂次Nj次方X压缩特性。结果发现： （1） 对于任意压缩次数，若各模的初始相位、态间的初始相位差以及各单模相干态光场的平均光子数之总和等分别满足各自的取值条件时，态|Ψ3|q可呈现出周期性变化的广义非线性不等幂次Nj次方Y压缩和不等幂次Nj次方H压缩；态|Ψ3|2q可分别呈现出广义非线性不等幂次Nj次方X压缩效应、不等幂次“半压缩态—半相干态”效应和“完全的不等幂次Nj次方X压缩态”效应。 （2） 指出态|Ψ3|q的等幂次N次方Y压缩、等幂次N次方H压缩和态|Ψ3|2q等幂次N次方X压缩效应仅仅是态|Ψ3|q的不等幂次Nj次方Y压缩、不等幂次Nj次方H压缩以及态|Ψ3|2q的不等幂次Nj次方X压缩的一般性理论结果在各模压缩次数相等时的特例。
胡艳芳[5]（2003）在《一般三态及四态叠加多模叠加态光场的广义非线性高次压缩特性研究》文中研究表明本文根据量子力学中态的线性叠加原理，构造了由多模复共轭相干态|{Zj*}〉q、多模复共轭相干态的相反态|{-Zj*}〉q以及多模虚相干态|{iZj}〉q的线性叠加所组成的第Ⅴ类三态叠加多模叠加态光场|ψ5（3）〉q。同时，还构造了由多模复共轭相干态|{Zj*}〉q、多模复共轭相干态的相反态|{-Zj*}〉q、多模虚相干态|{iZj}〉q以及多模虚相干态的相反态|{-iZj}〉q这四态的线性叠加所组成的四态叠加多模叠加态光场|ψ（4）〉q。利用多模压缩态理论，详细研究了态|ψ5（3）〉q的广义非线性等幂次N次方Y压缩、等幂次N次方H压缩、不等幂次Nj次方Y压缩以及不等幂次Nj次方H压缩特性；同时，还进一步详细研究了态|ψ（4）〉q的广义非线性等幂次N次方Y压缩和等幂次N次方H压缩特性。由此得到了一系列全新的结果和结论。其主要工作内容和研究结果如下： 1．系统介绍了光场压缩态的发展史和多模压缩态的基本理论。 2．研究了态|ψ5（3）〉q的广义非线性等幂次N次方Y压缩、等幂次N次方H压缩、不等幂次Nj次方Y压缩以及不等幂次Nj次方H压缩特性。结果发现：无论压缩次数或者压缩次数与腔模总数这两者之积取奇数还是取偶数，只要各模的初始相位或者各模的初始相位和、态间的初始相位差以及受各模的初始相位调制的各单模相干态光场的平均光子数之总和等分别满足一定的取值条件，那么态|ψ5（3）〉q的第一和第二这两个正交相位分量就可分别呈现出周期性变化的、广义非线性等幂次N次方Y压缩和不等幂次Nj次方Y压缩或者等幂次N次方H压缩和不等幂次Nj次方H压缩效应。 3．研究了态|ψ（4）〉q的广义非线性等幂次N次方Y压缩和等幂次N次方H压缩特性。结果发现：在压缩次数取偶数或者压缩次数与腔模总数这两者之积取偶数的条件下，若各模的初始相位或者各模的初始相位和、态间的初始相位差以及受各模的初始相位调制的各单模相干态光场的平均光子数之总和等分别满足一定的取值条件，则态|ψ（4）〉q的第一和第二这两个正交相位分量总可分别呈现出周期性变化的、西北人学硕{学位论文摘要广义非线性等幂次N次方Y压缩或者等幂次N次方H压缩效应。
许定国,安毓英,杨志勇[6]（2002）在《多模叠加态|Ψe4,Ⅲ〉q中广义电场分量的N次方H压缩》文中研究说明利用多模压缩态理论 ,详细研究了由多模偶相干态和多模虚偶相干态的线性叠加所组成的一种新型的四态叠加多模叠加态光场 |Ψ（4）e ,Ⅲ〉q 中广义电场分量的等幂次N次方H压缩特性 结果表明 :1 )在腔模总数 q与压缩次数N的乘积 q·N =4m（m =1 ,2 ,3,… ）的条件下 ,态 |Ψ（4）e ,Ⅲ〉q 的广义电场分量可恒处于等幂次N H最小测不准态 2 )在 q·N =4m′ + 2 （m′=0 ,1 ,2 ,… ）的条件下 ,当态间的初始相位差 （θ1 -θ2 ）、各模的初始相位和∑qj=1φj,以及各模平均光子数之总和∑qj =1R2 j 等分别满足一定的取值条件时 ,态 |Ψ（4）e ,Ⅲ〉q 的广义电场分量总可呈现出周期性变化的偶数次的等幂次N次方H压缩效应
张佩瑢,安毓英,杨志勇[7]（2002）在《第Ⅰ种强度不对称三态叠加多模叠加态光场N次方Y压缩—第一正交相位分量的压缩情况》文中研究指明根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由三个强度不等的多模相干态光场| {Z（ A）j }〉q、| {Z（ B）j }〉q和 | {Z（ C）j }〉q的线性叠加所组成的第 种强度不对称三态叠加多模叠加态光场 | ψ（ ABC）l 〉q.利用多模压缩态理论 ,研究了态 | ψ（ ABC）l 〉q 的第一正交方分量 （即磁场分量 ）的广义非线性等幂次 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1在上述各多模相干态光场中各模的强度和各模的初始相位各不相等的情况下 ,态 | ψ（ ABC）l 〉q的第一正交分量 -磁场分量在一定的条件下 ,总可呈现出周期性变化的、任意等幂次的 N次方 Y压缩效应 ;2当上述各多模相干态光场的强度和各模的初始相位相等时 ,态 | ψ（ ABC）l 〉q 的磁场分量的 N次方 Y压缩现象消失 ,态 |ψ（ ABC）l 〉q可恒处于等幂次 N - Y最小测不准态
李英,陈永庄,刘宝盈,杨志勇,许定国[8]（2002）在《由奇偶相干态组成的两种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩》文中进行了进一步梳理用不同的多模奇偶相干态光场构造了两种不同的四态叠加多模叠加态光场|ψoe（4）,Ⅵ>q和态|ψoe（4）,Ⅶ>q利用多模压缩态理论研究了态|ψoe（4）,Ⅵ>q和态|ψoe（4）,Ⅶ>q的等阶N次方Y压缩特性.结果发现:1.在相同的条件下态|ψoe（4）,Ⅵ>q和态|ψoe（4）,Ⅶ>q具有相同的等阶N次方Y压缩特征,即它们之间存在压缩简并现象.2.当压缩阶数N为偶数时,a.若Nj（?）=±k（?）π（k（?）=1,2,3,…）时,两态恒处于等阶N-Y最小测不准态;b.若N（?）j=±k（?）π+π/2（k（?）=1,2,3,…）时,这两态可呈现“半相干态”效应;3.当N为奇数时,在相同的条件下,这两态可呈现以下几种效应:a.第一正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应;b.第二正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应;c.可处于等阶N—Y最小测不准态;d.可呈现“半相干态”效应.
明崇善,许定国,安毓英[9]（2002）在《四态叠加多模叠加态光场|Ψe（4）,Ⅲ〉q的等阶N次方Y压缩》文中认为根据量子力学的线性叠加原理 ,构造了由多模偶相干态与多模虚偶相干态组成的第 种四态叠加多模叠加态光场态 |Ψ（4）e , 〉q的等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1 )当压缩阶数 N=4m,（ m=1 ,2 ,3 ,… ）时 ,态 |Ψ（4）e , 〉q 恒处于等阶数 N-Y最小测不准态 ;2 )当压缩阶数 N =4m′+2 ,（ m′=0 ,1 ,2 ,… ）时 ,在 （θ1-θ2 ） ,q,Rj,r1,r2 等取不同的组合定值下 ,态|Ψ（4）e , 〉q可分别呈现出等阶 N次方 Y压缩效应与“半相干态”效应 ;3 )当压缩阶数 N为奇数时 ,在 （θ1-θ2 ） ,q,Rj,r1,r2 等取不同的组合定值下 ,态 |Ψ（4）e , 〉q 可呈现出等阶 N次方 Y压缩效应
韩小卫[10]（2002）在《第Ⅰ种强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场的等幂次与不等幂次Y压缩和H压缩特性研究》文中研究表明本文根据量子力学中态的叠加原理，构造了由多模复共轭相干态的相反态和多模虚共轭相干态这两者线性叠加所组成的第Ⅰ种强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场|ψⅠab＞q，利用多模压缩态理论详细研究了态|ψⅠab＞q的广义非线性等幂次N次方Y压缩和N次方H压缩特性以及不等幂次Nj次方Y压缩和Nj次方H压缩特性。其主要内容和结论如下： 1．介绍了光场压缩态的发展历程和多模压缩态的基本理论。 2．研究了态|ψⅠab＞q的广义非线性等幂次N次方Y压缩和等幂次的N次方H压缩特性。结果发现：若构成态|ψⅠab＞q的两个量子光场态的强度和各模的初始相位不相等，则当各模的初始相位、态间的初始相位差以及与上述两个量子光场态相对应的各单模相干态光场的光子干涉项之和等满足特定的条件时，态|ψⅠab＞q可呈现出周期性变化的广义非线性等幂次N次方Y压缩和等幂次的N次方H压缩效应。这一结果，与现有文献报道的结果截然不同。若构成态|ψⅠab＞q的两个量子光场态的强度和各模的初始相位相等，则态|ψⅠab＞q便退化为由强度相等的两对称态的线性叠加所组成的普通两态叠加多模叠加态光场。此时，态|ψⅠab＞q与文献34所研究的态|ψ＞q可呈现出广义非线性等幂次的N次方Y压缩简并和等幂次的N次方H压缩简并现象。 3．研究了态|ψⅠab＞q的广义非线性不等幂次Nj次方Y压缩和Nj次方H压缩特性。结果发现：对于任意压缩次数Nj，若各模的压缩次数与初始相位满足特定的要求，则当态间的初始相位差以及各单模相干态光场的光子干涉项之和满足一定条件时，态|ψⅠab＞q总可呈现出广义非线性不等幂次Nj次方Y压缩和不等幂次Nj次方H压缩效应。
二、两不同偶相干态组成的第Ⅱ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩（论文开题报告）
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
本文主要提出一款精简64位RISC处理器存储管理单元结构并详细分析其设计过程。在该MMU结构中,TLB采用叁个分离的TLB,TLB采用基于内容查找的相联存储器并行查找,支持粗粒度为64KB和细粒度为4KB两种页面大小,采用多级分层页表结构映射地址空间,并详细论述了四级页表转换过程,TLB结构组织等。该MMU结构将作为该处理器存储系统实现的一个重要组成部分。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
三、两不同偶相干态组成的第Ⅱ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩（论文提纲范文）
（2）强度任意空间分布对多态叠加多模泛函叠加光场高次压缩特性的影响（论文提纲范文）
| 摘要 |
| Abstract |
| 第一章导论 |
| 1.1 问题的提出和选题的意义 |
| 1.2 国内外研究现状及发展动态 |
| 1.2.1 单模压缩态的理论与实验研究 |
| 1.2.2 双模压缩态的理论与实验研究 |
| 1.2.3 多模压缩态与时域／频域压缩态——光场压缩态领域的最新发展 |
| 1.3 光场压缩态的发展趋势与发展方向 |
| 1.4 本文的研究思路、方法及结论 |
| 1.5 参考文献 |
| 第二章 多模压缩态的基本理论 |
| 2.1 多模辐射场的广义非线性等幂次N次方Y压缩的一般理论 |
| 2.2 多模辐射场的广义非线性等幂次N次方H压缩的一般理论 |
| 2.3 多模辐射场的广义非线性等幂次N次方X压缩的一般理论 |
| 2.4 多模辐射场的广义非线性不等幂次N_j次方Y压缩的一般理论 |
| 2.5 多模辐射场的广义非线性不等幂次N_j次方H压缩的一般理论 |
| 2.6 多模辐射场的广义非线性不等幂次N_j次方X压缩的一般理论 |
| 2.7 参考文献 |
| 第三章 高斯激光束及其分类 |
| 3.1 高斯激光束的基本性质 |
| 3.2 圆高斯激光束 |
| 3.2.1 基模圆高斯激光束 |
| 3.2.2 方形镜高阶模圆高斯激光束(厄密-圆高斯激光束) |
| 3.2.3 圆形镜高阶模圆高斯激光束(拉盖尔-圆高斯激光束) |
| 3.3 椭圆高斯激光束 |
| 3.3.1 基模椭圆高斯激光束 |
| 3.3.2 高阶模椭圆高斯激光束(厄密-椭圆高斯激光束) |
| 3.4 参考文献 |
| 第四章 多模泛函相干态及其基本性质 |
| 4.1 引言 |
| 4.2 单模泛函相干态 |
| 4.2.1 单模泛函相干态的解析表达式 |
| 4.2.2 单模泛函相干态的性质 |
| 4.2.3 单模泛函相干态光场的非正交性和超完备性 |
| 4.2.4 单模泛函相干态的种类 |
| 4.2.4.1 单模泛函相干态 |
| 4.2.4.2 单模泛函相干态的相反态 |
| 4.2.4.3 单模复共轭泛函相干态 |
| 4.2.4.4 单模复共轭泛函相干态的相反态 |
| 4.2.4.5 单模泛函虚相干态 |
| 4.2.4.6 单模泛函虚相干态的相反态 |
| 4.2.4.7 单模泛函虚共轭相干态 |
| 4.2.4.8 单模泛函虚共轭相干态的相反态 |
| 4.2.5 一些重要等式 |
| 4.3 多模泛函相干态 |
| 4.3.1 多模泛函相干态的解析表达式 |
| 4.3.2 多模泛函相干态的性质 |
| 4.3.3 多模泛函相干态光场的非正交性和超完备性 |
| 4.3.4 多模泛函相干态光场的种类 |
| 4.3.4.1 多模泛函相干态 |
| 4.3.4.2 多模泛函相干态的相反态 |
| 4.3.4.3 多模复共轭泛函相干态 |
| 4.3.4.4 多模复共轭泛函相干态的相反态 |
| 4.3.4.5 多模泛函虚相干态 |
| 4.3.4.6 多模泛函虚相干态的相反态 |
| 4.3.4.7 多模泛函虚共轭相干态 |
| 4.3.4.8 多模泛函虚共轭相干态的相反态 |
| 4.3.5 一些重要等式 |
| 第五章 非对称四态叠加多模泛函叠加光场的等幂次高次振幅压缩 |
| 5.1 引言 |
| _q的基本结构及其制备方案'>5.2 态|Ψ~((4))(f_j)>_q的基本结构及其制备方案 |
| 5.3 等幂次高次振幅压缩的一般理论结果 |
| 5.4 压缩特性分析 |
| 5.4.1 压缩次数为偶数时的情形 |
| 5.4.2 压缩次数为奇数时的情形 |
| 5.4.2.1 第一正交相位分量的压缩情况 |
| 5.4.2.2 第二正交相位分量的压缩情况 |
| _q的等幂次高次振幅压缩'>5.5 由基模圆高斯光束组成的态|Ψ~((4))(f_j)>_q的等幂次高次振幅压缩 |
| 5.6 结论 |
| 5.7 参考文献 |
| 第六章 非对称四态叠加多模泛函叠加光场的不等幂次高次振幅压缩 |
| 6.1 引言 |
| _q的基本结构'>6.2 态|Ψ~((4))(f_j)>_q的基本结构 |
| 6.3 不等幂次高次振幅压缩的一般理论结果 |
| 6.4 压缩特性分析 |
| _q的不等幂次高次振幅压缩'>6.5 由基模圆高斯光束组成的态|Ψ~((4))(f_j)>_q的不等幂次高次振幅压缩 |
| 6.6 结论 |
| 6.7 参考文献 |
| 第七章 非对称四态叠加多模泛函叠加光场的等幂次高次和压缩 |
| 7.1 引言 |
| _q的基本结构'>7.2 态|Ψ~((4))(f_j)>_q的基本结构 |
| 7.3 等幂次高次和压缩的一般理论结果 |
| 7.4 压缩特性分析 |
| 7.4.1 腔模总数与压缩次数的乘积为偶数时的情形 |
| 7.4.2 腔模总数与压缩次数的乘积为奇数时的情形 |
| 7.4.2.1 第一正交相位分量的压缩特性 |
| 7.4.2.2 第二正交相位分量的压缩特性 |
| _q的等幂次高次和压缩'>7.5 由厄密圆高斯光束组成的态|ψ~((4))(f_j)>_q的等幂次高次和压缩 |
| 7.6 结论 |
| 7.7 参考文献 |
| 第八章 非对称四态叠加多模泛函叠加光场的不等幂次高次和压缩 |
| 8.1 引言 |
| q的基本结构'>8.2 态|ψ~((4))(f_j)>q的基本结构 |
| 8.3 不等幂次高次和压缩的一般理论结果 |
| 8.4 压缩特性分析 |
| 8.4.1 压缩次数之和为偶数的情形 |
| 8.4.2 压缩次数之和为奇数的情形 |
| 8.4.2.1 第一正交相位分量的压缩特性 |
| 8.4.2.2 第二正交相位分量的压缩特性 |
| _q的不等幂次高次和压缩'>8.5 由基模椭圆高斯光束组成的态|ψ~((4))(f_j)>_q的不等幂次高次和压缩 |
| 8.6 结论 |
| 8.7 参考文献 |
| 第九章 非对称四态叠加多模泛函叠加光场的等幂次高次差压缩 |
| 9.1 引言 |
| _(2q)的基本结构'>9.2 态|ψ~((4))(f_j)>_(2q)的基本结构 |
| 9.3 等幂次高次差压缩的一般理论结果 |
| 9.4 压缩特性分析 |
| 9.5 参考文献 |
| 第十章 真空场注入强度不等的非对称五态叠加多模泛函叠加态光场的等幂次高次振幅压缩 |
| 10.1 引言 |
| _q的结构及制备方案'>10.2 态|ψ_(vas)~((5))(f_j)>_q的结构及制备方案 |
| 10.3 等幂次高次振幅压缩的一般理论结果 |
| 10.4 等幂次奇数次高次振幅压缩特性分析 |
| 10.5 结论 |
| 10.6 参考文献 |
| 第十一章 真空场注入强度不等的非对称九态叠加多模泛函叠加态光场的等幂次高次振幅压缩 |
| 11.1 引言 |
| _q的基本结构'>11.2 态|ψ_(vias)~((9))(f_j)>_q的基本结构 |
| 11.3 等幂次高次振幅压缩的一般理论结果 |
| 11.4 压缩特性分析 |
| 11.5 结论 |
| 11.6 参考文献 |
| 第十二章 总结与展望 |
| 攻读博士学位期间发表论文情况 |
| 致谢 |
（3）四态叠加多模光场的等幂次N次方H压缩（论文提纲范文）
| 0 引言 |
| 1 态|Ψ (4) o, eⅢ〉q的基本结构 |
| 2 一般理论结果 |
| 3 qN为奇数时的情形 |
| 3.1 态|Ψ (4) o, eⅢ〉q的等幂次N次方H压缩 |
| 3.2 态 |
| 4 结论 |
（4）新型三态叠加多模叠加态光场的广义非线性等幂次与不等幂次高次压缩特性研究（论文提纲范文）
| 摘要 |
| ABSTRACT |
| 第一章 导言 |
| 1.1 光场压缩态的历史历程 |
| 1.1.1 单模压缩态阶段 |
| 1.1.2 双模压缩态阶段 |
| 1.1.3 多模压缩态阶段 |
| 1.2 光场压缩态的发展趋势和发展方向 |
| 1.3 本文所做出的主要研究工作 |
| 第二章 多模压缩态的基本理论 |
| 2.1 多模辐射场的广义非线性等幂次N次方Y压缩的一般理论 |
| 2.2 多模辐射场的广义非线性等幂次N次方H压缩的一般理论 |
| 2.3 多模辐射场的广义非线性等幂次N次方X压缩的一般理论 |
| 2.4 多模辐射场的广义非线性不等幂次N_j次方Y压缩的一般理论 |
| 2.5 多模辐射场的广义非线性不等幂次N_j次方H压缩的一般理论 |
| 2.6 多模辐射场的广义非线性不等幂次N_j次方X压缩的一般理论 |
| 2.7 态Ψ~((3))〉_q的基本结构 |
| 第三章 态Ψ~((3))〉_q的广义非线性等幂次N次方Y压缩效应 |
| 3.1 态Ψ~((3))〉_q的广义非线性等幂次N次方Y压缩效应一般理论结果 |
| 3.2 态Ψ~((3))〉_q的偶数次等幂次N次方Y压缩效应 |
| 3.2.1 压缩次数N=2P且P=2m的情形-态Ψ~((3))〉_q的等幂次N-Y最小测不准态 |
| 3.2.2 压缩次数N=2P且P=2m+1的情形 |
| 3.2.2.1 态Ψ~((3))〉_q的偶数次等幂次N次方Y压缩效应 |
| 3.2.2.1.1 第一正交相位分量的压缩情况 |
| 3.2.2.1.2 第二正交相位分量的压缩情况 |
| 3.2.2.2 态Ψ~((3))〉_q的“半相干态”效应 |
| 3.2.2.2.1 第一正交相位分量的“半相干态”效应 |
| 3.2.2.2.2 第二正交相何分量的“半相干态”效应 |
| 3.3 态Ψ~((3))〉_q的奇数次等幂次N-Y测不准态 |
| 3.3.1 压缩次数N=2P+1且P=2m的情形 |
| 3.3.2 压缩次数N=2P+1且P=2m+1的情形 |
| 3.4 本章小结 |
| 第四章 态Ψ~((3))〉_q的广义非线性等幂次N次方H压缩效应 |
| 4.1 态Ψ~((3))〉_q的广义非线性等幂次N次方H压缩的一般理论结果 |
| 4.2 态Ψ~((3))〉_q的等幂次N次方H压缩效应 |
| 4.2.1 qN=2P且P=2m的情形-态Ψ~((3))〉_q的等幂次N-H最小测不准态 |
| 4.2.2 qN=2P且P=2m+1的情形 |
| 4.2.2.1 态Ψ~((3))〉_q的等幂次N次方H压缩效应 |
| 4.2.2.1.1 第一正交相位分量的压缩情况 |
| 4.2.2.1.2 第二正交相位分量的压缩情况 |
| 4.2.2.2 态Ψ~((3))〉_q的“半相干态”效应 |
| 4.2.2.2.1 第一正交相位分量的“半相干态”效应 |
| 4.2.2.2.2 第二正交相位分量的“半相干态”效应 |
| 4.3 态Ψ~((3))〉_q的等幂次N-H测不准态 |
| 4.3.1 qN=2P+1且P=2m的情形 |
| 4.3.2 qN=2P+1且P=2m+1的情形 |
| 4.4 本章小结 |
| 第五章 态Ψ~((3))〉_(2q)的广义非线性等幂次N次方X压缩效应 |
| 5.1 态Ψ~((3))〉_(2q)的基本构造 |
| 5.2 态Ψ~((3))〉_(2q)的广义非线性等幂次N次方X压缩的一般理论结果 |
| 5.3 态Ψ~((3))〉_(2q)的广义非线性等幂次N次方X压缩效应 |
| 5.3.1 qN=2P且P=2m的情形-态Ψ~((3))〉_q的“完全的等幂次N次方X压缩态” |
| 5.3.2 qN=2P且P=2m+1的情形 |
| 5.3.2.1 第一正交相位分量的压缩情况 |
| 5.3.2.2 第二正交相位分量的压缩情况 |
| 5.4 本章小结 |
| 第六章 态Ψ~((3))〉_q的广义非线性不等幂次N_j次方Y压缩效应 |
| 6.1 态Ψ~((3))〉_q的广义非线性不等幂次N_j次方Y压缩效应一般理论结果 |
| 6.2 态Ψ~((3))〉_q的偶数次不等幂次N_j次方Y压缩效应 |
| 6.2.1 压缩次数N_j=4m_j和N_(j′)=4m_(j′)的情形-态Ψ~((3))〉_q的不等幂次N_j-Y最小测不准态 |
| 6.2.2 压缩次数N_j=4m_j+2和N_(j′)=4m_(j′)+2的情形 |
| 6.2.2.1 态Ψ~((3))〉_q的偶数次不等幂次N_j次方Y压缩效应 |
| 6.2.2.1.1 第一正交相位分量的压缩情况 |
| 6.2.2.1.2 第二正交相位分量的压缩情况 |
| 6.2.2.2 态Ψ~((3))〉_q的“半相干态”效应 |
| 6.2.2.2.1 第一正交相位分量的“半相干态”效应 |
| 6.2.2.2.2 第二正交相位分量的“半相干态”效应 |
| 6.3 态Ψ~((3))〉_q的奇数次不等幂次N_j-Y测不准态 |
| 6.3.1 压缩次数N_j=4m_j+1和N_(j′)=4m_(j′)+1的情形 |
| 6.3.2 压缩次数N_j=4m_j+3和N_(j′)=4m_(j′)+3的情形 |
| 6.4 本章小结 |
| 第七章 态Ψ~((3))〉_q的广义非线性不等幂次N_j次方H压缩效应 |
| 7.1 态Ψ~((3))〉_q的广义非线性不等幂次N_j次方H压缩的一般理论结果 |
| 7.2 各模压缩次数之和为偶数的情形 |
| 7.2.1 各模压缩次数之和sum from j=1 to q(N_j)=4m_j的情形-态Ψ~((3))〉_q的不等幂次N_j-H最小测不准态 |
| 7.2.2 各模压缩次数之和sum from j=1 to q(N_j)=4m_j+2的情形 |
| 7.2.2.1 态Ψ~((3))〉_q的不等幂次N_j次方H压缩效应 |
| 7.2.2.1.1 第一正交相位分量的压缩情况 |
| 7.2.2.1.2 第二正交相位分量的压缩情况 |
| 7.2.2.2 态Ψ~((3))〉_q的“半相干态”效应 |
| 7.2.2.2.1 第一正交相位分量的“半相干态”效应 |
| 7.2.2.2.2 第二正交相位分量的“半相干态”效应 |
| 7.3 各模压缩次数之和为奇数的情形-态Ψ~((3))〉_q的不等幂次N_j-H测不准态 |
| 7.3.1 各模乐缩次数之和sum from j=1 to q(N_j)=4m_j+1的情形 |
| 7.3.2 各模压缩次数之和sum from j=1 to q(N_j)=4m_j+3的情形 |
| 7.4 本章小结 |
| 第八章 态Ψ~((3))〉_q的广义非线性不等幂次N_j次方X压缩效应 |
| 8.1 态Ψ~((3))〉_(2q)的基本构造 |
| 8.2 态Ψ~((3))〉_(2q)的广义非线性不等幂次N_j次方X压缩的一般理论结果 |
| 8.3 态Ψ~((3))〉_(2q)的广义非线性不等幂次N_j次方X压缩效应 |
| 8.3.1 sum from jc=1 to q(N_(jc))=4m_(jc)且sum from jl=q+1 to 2q(N_(jl))=4m_(jl)的情形-态Ψ~((3))〉_(2q)的“完全的不等幂次N_j次方X压缩态” |
| 8.3.2 sum from jc=1 to q(N_(jc))=4m_(jc)+2且sum from jl=q+1 to 2q(N_(jl))=4m_(jl)+2的情形 |
| 8.3.2.1 第一正交分量的压缩情况 |
| 8.3.2.2 第二正交分量的压缩情况 |
| 8.4 本章小结 |
| 参考文献 |
| 致谢 |
| 攻读硕士学位期间发表论文情况 |
（5）一般三态及四态叠加多模叠加态光场的广义非线性高次压缩特性研究（论文提纲范文）
| 第一章 导论 |
| 1.1 光场压缩态的发展动态与发展趋势 |
| 1.1.1 单模压缩态阶段 |
| 1.1.2 双模压缩态阶段 |
| 1.1.3 多模压缩态阶段 |
| 1.2 光场压缩态的科学价值、技术价值及应用价值 |
| 1.3 本文所做的研究工作 |
| 参考文献 |
| 第二章 多模压缩态的基本理论 |
| 2.1 多模辐射场的广义非线性等幂次N次方Y压缩的一般理论 |
| 2.1.1 广义非线性等幂次N次方Y压缩的一般性定义 |
| 2.1.2 广义非线性等幂次N-Y最小测不准态的一般性定义 |
| 2.1.3 广义非线性等幂次N-Y压缩最小测不准态的一般性定义 |
| 2.2 多模辐射场的广义非线性等幂次N次方H压缩的一般理论 |
| 2.2.1 广义非线性等幂次N次方H压缩的一般性定义 |
| 2.2.2 广义非线性等幂次N-H最小测不准态的一般性定义 |
| 2.2.3 广义非线性等幂次N-H压缩最小测不准态的一般性定义 |
| 2.3 多模辐射场的广义非线性等幂次N次X压缩的一般理论 |
| 2.3.1 广义非线性等幂次N次方X压缩的一般性定义 |
| 2.3.2 广义非线性等幂次N-X最小测不准态的一般性定义 |
| 2.3.3 广义非线性等幂次N-X压缩最小测不准态的一般性定义 |
| 2.4 多模辐射场的广义非线性不等幂次N_j次方Y压缩的一般理论 |
| 2.4.1 广义非线性不等幂次N_j次方Y压缩的一般性定义 |
| 2.4.2 广义非线性不等幂次N_j-Y最小测不准态的一般性定义 |
| 2.4.3 广义非线性不等幂次N_j-Y压缩最小测不准态的一般性定义 |
| 2.5 多模辐射场的广义非线性不等幂次N_j次方H压缩的一般理论 |
| 2.5.1 广义非线性不等幂次N_j次方H压缩的一般性定义 |
| 2.5.2 广义非线性不等幂次N_j-H最小测不准态的一般性定义 |
| 2.5.3 广义非线性不等幂次N_j-H压缩最小测不准态的一般性定义 |
| 2.6 多模辐射场的广义非线性不等幂次N_j次方X压缩的一般理论 |
| 2.6.1 广义非线性不等幂次N_j次方X压缩的一般性定义 |
| 2.6.2 广义非线性不等幂次N_j-X最小测不准态的一般性定义 |
| 2.6.3 广义非线性不等幂次N_j-H压缩最小测不准态的一般性定义 |
| 参考文献 |
| 第三章 第Ⅴ类三态叠加多模叠加态光场的等幂次N次方Y压缩 |
| 3.1 引言 |
| 3.2 态ψ_5~((3))〉_q的基本结构 |
| 3.3 一般理论结果 |
| 3.4 态ψ_5~((3))〉_q的任意偶数次广义非线性等幂次N次方Y压缩 |
| 3.4.1 压缩次数N=2p且p=2m的情形 |
| 3.4.1.1 态ψ_5~((3))〉_q的等幂次N-Y最小测不准态 |
| 3.4.1.2 态ψ_5~((3))〉_q的第一正交相位分量的压缩情况 |
| 3.4.2 压缩次数2N=2p且p=2m+1的情形 |
| 3.4.2.1 态ψ_5~((3))〉_q的“半相干态”效应 |
| 3.4.2.2 态ψ_5~((3))〉_q的第二正交相位分量的压缩情况 |
| 3.5 态ψ_5~((3))〉_q的任意奇数次广义非线性等幂次N次方Y压缩 |
| 3.5.1 压缩次数N=2p+1且p=2m的情形 |
| 3.5.1.1 态ψ_5~((3))〉_q的第一正交相位分量的压缩情况 |
| 3.5.1.2 态ψ_5~((3))〉_q的第二正交相位分量的压缩情况 |
| 3.5.2 压缩次数N=2p+1且p=2m+1的情形 |
| 3.5.2.1 态ψ_5~((3))〉_q的第一正交相位分量的压缩情况 |
| 3.5.2.2 态ψ_5~((3))〉_q的第二正交相位分量的压缩情况 |
| 3.6 结论 |
| 参考文献 |
| 第四章 第Ⅴ类三态叠加多模叠加态光场的不等幂次N_j次方Y压缩 |
| 4.1 引言 |
| 4.2 态ψ_5~((3))〉_q的基本结构 |
| 4.3 一般理论结果 |
| 4.4 态ψ_5~((3))〉_q的任意偶数次广义非线性不等幂次N_j次方Y压缩 |
| 4.4.1 压缩次数N_j=2p_j且p_j=2m_j；N_j′=2p_j′且p_j′=2m_j′的情形 |
| 4.4.1.1 态ψ_5~((3))〉_q的不等幂次N_j-Y最小测不准态 |
| 4.4.1.2 态ψ_5~((3))〉_q的第一正交相位分量的压缩情况 |
| 4.4.2 压缩次数N_j=2p_j且p_j=2m_j；N_j′=2p_j′且p_j′=2m_j′+1的情形 |
| 4.4.2.1 态ψ_5~((3))〉_q的不等幂次N_j-Y最小测不准态 |
| 4.4.2.2 态ψ_5~((3))〉_q的“半相干态”效应 |
| 4.4.2.3 态ψ_5~((3))〉_q的第一正交相位分量的压缩情况 |
| 4.4.3 压缩次数N_j=2p_j且p_j=2m_j+1；N_j′=2p_j′且p_j′=2m_j′+1的情形 |
| 4.4.3.1 态ψ_5~((3))〉_q的“半相干态”效应 |
| 4.4.3.2 态ψ_5~((3))〉_q的第二正交相位分量的压缩情况 |
| 4.5 态ψ_5~((3))〉_q的任意奇数次广义非线性不等幂次N_j次方Y压缩 |
| 4.5.1 压缩次数N_j=2p_j+1且p_j=2m_j；N_j′=2p_j′+1且p_j′=2m_j′的情形 |
| 4.5.1.1 态ψ_5~((3))〉_q的第一正交相位分量的压缩情况 |
| 4.5.1.2 态ψ_5~((3))〉_q的第二正交相位分量的压缩情况 |
| 4.5.2 压缩次数N_j=2p_j+1且p_j=2m_j+1；N_j′=2p_j′+1且p_j′=2m_j′+1的情形 |
| 4.5.2.1 态ψ_5~((3))〉_q的第一正交相位分量的压缩情况 |
| 4.5.2.2 态ψ_5~((3))〉_q的第二正交相位分量的压缩情况 |
| 4.6 结论 |
| 参考文献 |
| 第五章 第Ⅴ类三态叠加多模叠加态光场的等幂次N次方H压缩 |
| 5.1 引言 |
| 5.2 态ψ_5~((3))〉_q的基本结构 |
| 5.3 一般理论结果 |
| 5.4 态ψ_5~((3))〉_q的广义非线性等幂次N次方H压缩-腔模总数与压缩次数的乘积取偶数的情形 |
| 5.4.1 腔模总数与压缩次数的乘积qN=2p且p=2m的情形 |
| 5.4.1.1 态ψ_5~((3))〉_q的等幂次N-H最小测不准态 |
| 5.4.1.2 态ψ_5~((3))〉_q的第一正交相位分量的压缩情况 |
| 5.4.2 腔模总数与压缩次数的乘积qN=2p且p=2m+1的情形 |
| 5.4.2.1 态ψ_5~((3))〉_q的等幂次N-H最小测不准态 |
| 5.4.2.2 态ψ_5~((3))〉_q的第二正交相位分量的压缩情况 |
| 5.5 态ψ_5~((3))〉_q的广义非线性等幂次N次方H压缩-腔模总数与压缩次数的乘积取奇数的情形 |
| 5.5.1 腔模总数与压缩次数的乘积qN=2p+1且p=2m的情形 |
| 5.5.1.1 态ψ_5~((3))〉_q的第一正交相位分量的压缩情况 |
| 5.5.1.2 态ψ_5~((3))〉_q的第二正交相位分量的压缩情况 |
| 5.6 结论 |
| 参考文献 |
| 第六章 第Ⅴ类三态叠加多模叠加态光场的不等幂次N_j次方H压缩 |
| 6.1 引言 |
| 6.2 态ψ_5~((3))〉_q的基本结构 |
| 6.3 一般理论结果 |
| 6.4 态ψ_5~((3))〉_q的广义非线性不等幂次N_j次方H压缩-各模的压缩次数之和取偶数的情形 |
| 6.4.1 各模的压缩次数之和sum from j=1 to q N_j=2p且p=2m的情形 |
| 6.4.1.1 态ψ_5~((3))〉_q的不等幂次N_j-H最小测不准态 |
| 6.4.1.2 态ψ_5~((3))〉_q的第一正交相位分量的压缩情况 |
| 6.4.2 各模的压缩次数之和sum from j=1 to q N_j=2p且p=2m+1的情形 |
| 6.4.2.1 态ψ_5~((3))〉_q的不等幂次N_j-H最小测不准态 |
| 6.4.2.2 态ψ_5~((3))〉_q的第二正交相位分量的压缩情况 |
| 6.5 态ψ_5~((3))〉_q的广义非线性不等幂次N_j次方H压缩-各模的压缩次数之和取奇数的情形 |
| 6.5.1 各模的压缩次数之和sum from j=1 to q N_j=2p+1且p=2m的情形 |
| 6.5.1.1 态ψ_5~((3))〉_q的第一正交相位分量的压缩情况 |
| 6.5.1.2 态ψ_5~((3))〉_q的第二正交相位分量的压缩情况 |
| 6.6 结论 |
| 参考文献 |
| 第七章 四态叠加多模叠加态光场的等幂次N次方Y压缩 |
| 7.1 引言 |
| 7.2 态ψ~((4))〉_q的基本结构 |
| 7.3 一般理论结果 |
| 7.4 态ψ~((4))〉_q的广义非线性等幂次N次方Y压缩 |
| 7.4.1 压缩次数N=2p且p=2m的情形 |
| 7.4.1.1 态ψ~((4))〉_q的等幂次N-Y最小测不准态 |
| 7.4.1.2 态ψ~((4))〉_q的第一正交相位分量的压缩情况 |
| 7.4.2 压缩次数N=2p且p=2m+1的情形 |
| 7.4.2.1 态ψ~((4))〉_q的“半相干态”效应 |
| 7.4.2.2 态ψ~((4))〉_q的第二正交相位分量的压缩情况 |
| 7.5 结论 |
| 参考文献 |
| 第八章 四态叠加多模叠加态光场的等幂次N次方H压缩 |
| 8.1 引言 |
| 8.2 态ψ~((4))〉_q的基本结构 |
| 8.3 一般理论结果 |
| 8.4 态ψ~((4))〉_q的广义非线性等幂次N次方H压缩 |
| 8.4.1 腔模总数与压缩次数的乘积qN=2p且p=2m的情形 |
| 8.4.1.1 态ψ~((4))〉_q的等幂次N-H最小测不准态 |
| 8.4.1.2 态ψ~((4))〉_q的第一正交相位分量的压缩情况 |
| 8.4.2 腔模总数与压缩次数的乘积qN=2p且p=2m+1的情形 |
| 8.4.2.1 态ψ~((4))〉_q的等幂次N-H最小测不准态 |
| 8.4.2.2 态ψ~((4))〉_q的第二正交相位分量的压缩情况 |
| 8.5 结论 |
| 参考文献 |
| 致谢 |
| 作者在攻读硕士学位期间发表论文情况及获奖情况 |
（6）多模叠加态|Ψe4,Ⅲ〉q中广义电场分量的N次方H压缩（论文提纲范文）
| 1 态|Ψ (4) e, Ⅲ〉q的基本结构 |
| 2 理论结果 |
| 3 态|Ψ (4) e, Ⅲ〉q中广义电场分量的等幂次N-H最小测不准态在腔模总数q与压缩次数N两者的乘积qN=4m (m=1, 2, 3, …) 的条件下, 由式 (10) 可得 |
| 4 态|Ψ (4) e, Ⅲ〉q中广义电场分量的等幂次N次方H压缩效应 |
| 1) 第一种情况 |
| 2) 第二种情况 |
| 3) 第三种情况 |
| 5 结论 |
（7）第Ⅰ种强度不对称三态叠加多模叠加态光场N次方Y压缩—第一正交相位分量的压缩情况（论文提纲范文）
| 0 引言 |
| 1 态|ψ (ABC) l〉q的构造 |
| 2 一般理论结果 |
| 3 第一正交分量 (即磁场分量) 的N次方Y压缩效应 |
| 3.1 K?B-K?A、K?C-K?A和K?C-K?B同取偶数的情形 |
| 3.1.1 态间初始相位差ΔθBA、ΔθCA和ΔθCB均为2π的整数倍 |
| 3.1.2 态间初始相位差ΔθBA和ΔθCA为π/2的奇数倍而ΔθCB为2π的整数倍 |
| 3.2 K?B-K?A和K?C-K?A同为奇数而K?C-K?B为偶数的情形 |
| 3.2.1 态间初始相位差ΔθBA, ΔθCA和ΔθCB均为2π整数倍 |
| 3.2.2 态间初始相位差ΔθBA和ΔθCA为π/2的奇数倍, 而ΔθCB为2π的整数倍. |
| 4 强度相等的特殊情形—等幂次N-Y最小测不准态 |
| 5 结论 |
（8）由奇偶相干态组成的两种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩（论文提纲范文）
| 0 引言 |
| q和态|ψoe(4),Ⅶ>q的基本结构'>1 态|ψoe(4),Ⅵ>q和态|ψoe(4),Ⅶ>q的基本结构 |
| 2 一般理论结果 |
| 3 N为偶数时的情形 |
| 4 N为奇数时的情形 |
| 4.1 当N=2p'+1时第一正交分量的等阶N次方Y压缩效应 |
| 4.2 当N=2p'+1时第二正交分量的等阶N次方Y压缩效应 |
| q和态|Ψoe(4),Ⅶ>q“半相干态”效应'>4.3 当N=2p'+1时态|Ψoe(4),Ⅵ>q和态|Ψoe(4),Ⅶ>q“半相干态”效应 |
| q和态|ψoe(4),Ⅶ>q的等阶N-Y最小测不准态'>4.4 当N=2p'+1时态|ψoe(4),Ⅵ>q和态|ψoe(4),Ⅶ>q的等阶N-Y最小测不准态 |
| 5 结论 |
（10）第Ⅰ种强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场的等幂次与不等幂次Y压缩和H压缩特性研究（论文提纲范文）
| 中文摘要 |
| 英文摘要 |
| 第一章 导言 |
| §1.1 光场压缩态的研究现状 |
| §1.2 光场压缩态的应用前景和发展方向 |
| §1.3 本文所做出的主要研究工作 |
| 第二章 多模压缩态的基本理论 |
| §2.1 多模辐射场的广义非线性等幂次N次方Y压缩的一般理论 |
| §2.2 多模辐射场的广义非线性等幂次N次方H压缩的一般理论 |
| §2.3 多模辐射场的广义非线性不等幂次N_j次方Y压缩的一般理论 |
| §2.4 多模辐射场的广义非线性不等幂次N_j次方H压缩的一般理论 |
| §2.5 态|ψ_Ⅰ~（ab）＞q的基本结构 |
| 第三章 态|ψ_Ⅰ~（ab）＞q的广义非线性等幂次N次方Y压缩效应 |
| §3.1 态|ψ_Ⅰ~（ab）＞q的广义非线性等幂次N次方Y压缩的一般理论结果 |
| §3.2 态|ψ_Ⅰ~（ab）＞q的偶数次等幂次N次方Y压缩效应 |
| §3.2.1 压缩次数N=4m的情形 |
| §3.2.1.1 第一正交相位分量的压缩情况 |
| §3.2.1.2 第二正交相位分量的压缩情况 |
| §3.2.2 压缩次数N=4m+2的情形 |
| §3.2.2.1 R_j~（a）=R_j~（b）且（φ）_j~（a）=（φ）_j~（b）的特殊情形——等幂次N次方Y压缩简并现象 |
| §3.2.2.2 R_j~（a）≠R_j~（b）、（φ）_j~（a）≠（φ）_j~（b）的一般情况 |
| §3.3 态|ψ_Ⅰ~（ab）＞q的奇数次等幂次N次方Y压缩效应 |
| §3.3.1 压缩次数N=4m+1的情形 |
| §3.3.1.1 第一正交相位分量的压缩情况 |
| §3.3.1.2 第二正交相位分量的压缩情况 |
| §3.3.2 压缩次数N=4m+3的情形 |
| §3.3.2.1 第一正交相位分量的压缩情况 |
| §3.3.2.2 第二正交相位分量的压缩情况 |
| §3.4 本章小结 |
| 第四章 态|ψ_Ⅰ~（ab）＞q的广义非线性等幂次N次方H压缩效应 |
| §4.1 态|ψ_Ⅰ~（ab）＞q的广义非线性等幂次N次方H压缩的一般理论结果 |
| §4.2 腔模总数q与压缩次数N两者之积取偶数的情形 |
| §4.2.1 qN=4m的情形 |
| §4.2.1.1 第一正交相位分量的压缩情况 |
| §4.2.1.2 第二正交相位分量的压缩情况 |
| §4.2.2 qN=4m+2的情形 |
| §4.2.2.1 R_j~（a）=R_j~（b）且（Φ）_j~（a）=（Φ）_j~（b）的特殊情形——等幂次N次方H压缩简并现象 |
| §4.2.2.2 R_j~（a）≠R_j~（b）、（Φ）_j~（a）≠（Φ）_j~（b）的一般情况 |
| §4.3 腔模总数q与压缩次数N两者之积取奇数的情形 |
| §4.3.1 qB=4m+1的情形 |
| §4.3.1.1 第一正交相位分量的压缩情况 |
| §4.3.1.2 第二正交相位分量的压缩情况 |
| §4.3.2 qN=4m+3的情形 |
| §4.3.2.1 第一正交相位分量的压缩情况 |
| §4.3.2.2 第二正交相位分量的压缩情况 |
| §4.4 本章小结 |
| 第五章 态|ψ_Ⅰ~（ab）＞q的广义非线性不等幂次N_j次方Y压缩效应 |
| §5.1 态|ψ_Ⅰ~（ab）＞q的广义非线性不等幂次N_j次方Y压缩的一般理论结果 |
| §5.2 态|ψ_Ⅰ~（ab）＞q的任意不等幂次N_j次方Y混合压缩效应 |
| §5.2.1 第一正交相位分量的压缩情况 |
| §5.2.2 第二正交相位分量的压缩情况 |
| §5.3 本章小结 |
| 第六章 态|ψ_Ⅰ~（ab）＞q的广义非线性不等幂次N_j次方H压缩效应 |
| §6.1 态|ψ_Ⅰ~（ab）＞q的广义非线性不等幂次N_j次方H压缩的一般理论结果 |
| §6.2 各模压缩次数之和为偶数的情形 |
| §6.2.1 各模压缩次数之和sum from j=1 to q（N_j）为4m_j的情形 |
| §6.2.1.1 第一正交相位分量的压缩情况 |
| §6.2.1.2 第二正交相位分量的压缩情况 |
| §6.2.2 各模压缩次数之和sum from j=1 to q（N_j）为4m_j+2的情形 |
| §6.2.2.1 第一正交相位分量的压缩情况 |
| §6.2.2.2 第二正交相位分量的压缩情况 |
| §6.3 各模压缩次数之和为奇数的情形 |
| §6.3.1 各模压缩次数之和sum from j=1 to q（N_j）为4m_j+1的情形 |
| §6.3.1.1 第一正交相位分量的压缩情况 |
| §6.3.1.2 第二正交相位分量的压缩情况 |
| §6.3.2 各模压缩次数之和sum from j=1 to q（N_j）为4m_j+3的情形 |
| §6.3.2.1 第一正交相位分量的压缩情况 |
| §6.3.2.2 第二正交相位分量的压缩情况 |
| §6.4 本章小结 |
| 第七章 结论与展望 |
| §7.1 结论 |
| §7.2 展望 |
| 参考文献 |
| 致谢 |
| 攻读硕士学位期间论文发表情况 |
四、两不同偶相干态组成的第Ⅱ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩（论文参考文献）
- [1]“量子光学与量子信息研究”栏目发文统计分析[J]. 张国春. 商洛学院学报, 2007(04)
- [2]强度任意空间分布对多态叠加多模泛函叠加光场高次压缩特性的影响[D]. 刘宝盈. 西北大学, 2006(09)
- [3]四态叠加多模光场的等幂次N次方H压缩[J]. 刘宝盈,杨志勇,石康杰,李春,李锋. 光子学报, 2003(04)
- [4]新型三态叠加多模叠加态光场的广义非线性等幂次与不等幂次高次压缩特性研究[D]. 万慧军. 西北大学, 2003(04)
- [5]一般三态及四态叠加多模叠加态光场的广义非线性高次压缩特性研究[D]. 胡艳芳. 西北大学, 2003(01)
- [6]多模叠加态|Ψe4,Ⅲ〉q中广义电场分量的N次方H压缩[J]. 许定国,安毓英,杨志勇. 光子学报, 2002(08)
- [7]第Ⅰ种强度不对称三态叠加多模叠加态光场N次方Y压缩—第一正交相位分量的压缩情况[J]. 张佩瑢,安毓英,杨志勇. 光子学报, 2002(07)
- [8]由奇偶相干态组成的两种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩[J]. 李英,陈永庄,刘宝盈,杨志勇,许定国. 商洛师范专科学校学报, 2002(02)
- [9]四态叠加多模叠加态光场|Ψe（4）,Ⅲ〉q的等阶N次方Y压缩[J]. 明崇善,许定国,安毓英. 光子学报, 2002(04)
- [10]第Ⅰ种强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场的等幂次与不等幂次Y压缩和H压缩特性研究[D]. 韩小卫. 西北大学, 2002(02)